چکیدهاین پژوهش به بررسی زنجیره‌های واپاشی آلفا و پیش‌بینی حالت‌های واپاشی در هسته‌های فوق‌سنگین با عدد اتمی  Z=118-124 می‌پردازد. در این راستا، نیمه‌عمر واپاشی آلفا با استفاده از چندین فرمول پدیدارشناختی دنیسوف ، خودنکو (D&K)، هوروی، رویر، UDL،UNIV  و VSS استفاده شده است. برای نیمه‌عمر شکافت خودبه‌خودی نیز دو فرمول متفاوت ، معادله‌ی بائو و معادله‌ی سویلو مبتنی بر مدل قطره‌ی مایع به کار گرفته شد.برای ارزیابی دقت مدل‌ها، محاسبات با داده‌های تجربی عناصر فوق‌سنگین موجود مقایسه و ریشه میانگین مربعات انحراف از دادههای تجربی محاسبه شد. نتایج نشان داد که در میان مدل‌های مختلف، تقریب WKB  و فرمول رویه بهترین انطباق را با داده‌های آزمایشگاهی دارند. با این حال، برای شکافت خودبه‌خودی، اختلاف چشمگیری میان پیش‌بینی‌های فرمول بائو و سویلو مشاهده گردید؛ این تفاوت‌ها عمدتاً ناشی از در نظر گرفتن عوامل متفاوتی همچون اصلاح پوسته‌ای و اثر جفت‌نشده بودن نوکلئون‌ها است.بر اساس محاسبات انجام‌شده، زنجیره‌های واپاشی آلفای متعددی برای ایزوتوپ‌های عناصر Z=118-124  پیش‌بینی شد که در برخی موارد با قطع شدن زنجیره به دلیل غلبه‌ی شکافت خودبه‌خودی پایان می‌پذیرد. این نتایج علاوه بر همخوانی نسبی با مطالعات پیشین، مسیرهای نوینی برای شناسایی ایزوتوپ‌های پایدارتر و کاندیداهای مناسب در سنتز عناصر فوق‌سنگین ارائه می‌دهد.به طور کلی، پژوهش حاضر چارچوبی جامع برای پیش‌بینی رفتار واپاشی عناصر فراتر از دره‌ی پایداری فراهم می‌سازد و می‌تواند مبنای نظری ارزشمندی برای طراحی و تحلیل آزمایش‌های آینده در زمینه‌ی سنتز عناصر فوق‌سنگین باشد.

با ولت‌سنج   چرخه‌ای (CV) و شارژ/دشارژ الکتروشیمیاییGCD)) تحلیل می­شوند.  

چکیده فرآیند شکافت یکی از قدیمی‌ترین موضوعات فیزیک هسته‌ای است که از گذشته مورد توجه بوده است. در فرآیند شکافت مباحث مختلفی مورد مطالعه قرار می‌گیرد. یکی از این موضوعات انرژی جنبشی پاره های شکافت می‌باشد. وقتی هسته شکافته می‌شود، دو پاره‌ی شکافت بوجود می‌آید که   بدلیل دافعه کولنی از هم دور شده و دارای انرژی جنبشی می‌شوند. در این پایان نامه با استفاده از مدل حالت گذار و مفاهیم مدل گاز فرمی و همچنین در نظر گرفتن پتانسیل در اطراف نقطه زینی بصورت یک سهمی، وابستگی متوسط انرژی جنبشی کل پاره های شکافت به انرژی برانگیختگی   هسته مرکب، مورد بررسی قرار می‌گیرد.   برای شکافت واداشته بوسیله نوترون هسته های 238U, 235U, 233U 239Pu, 232Th, و 237Np که نتایج تجربی مربوط به انرژی جنبشی کل در دسترس می‌باشند،   محاسبات تئوری را با نتایج تجربی مقایسه کرده‌ایم. نتایج بدست آمده برای سیستم های ذکر شده نشان می‌دهد که این مدل تئوری بخوبی می‌تواند داده های تجربی را بازتولید کند.      

چکیده: یکی از کمیت های که در فرآیند شکافت مورد مطالعه قرار می گیرد توزیع جرم پاره های شکافت می باشد. وقتی شکافت صورت می گیرد پاره های شکافت با جرم های مختلف بوجود می آیند. در این پایان نامه وابستگی دمایی پهنای بهره جرمی پاره شکافت برای انرژی های برانگیختگی بالا بررسی می شود. پهنای بهره جرمی به تعداد نوکلئون ها در هسته ها، جملات حجمی و سطحی پارامتر چگالی ترار انرژی، دما و پارامترپخش شدگی پتانسیل مربوط به درجه آزادی عدم تقارن جرمی بستگی دارد.   با استفاده از مدل شکافت حالت گذار محاسبات انجام می شود. برای شکافت هسته های 201Tl, 207Bi, 210Po و 213At   نتایج محاسبات تئوری را با نتایج تجربی مقایسه خواهیم کرد. همچنین سهم جمله سطحی پارامتر چگالی تراز انرژی در پهنا برای دماهای مختلف بررسی می شود.   کلمات کلیدی:پاره های شکافت، وابستگی دما، پهنای بهره جرمی   

   آنتروپی در واقع بیان کننده ی نظم سیستم است. میخواهیم آنتروپی را برای نوترون بدست آوریم. اگر نوترون را در حالت غیراختلالی در نظر بگیریم یعنی نوترون را متشکل از کوارک های والانس در نظر بگیریم، حداکثر آنتروپی از توابع توزیع کوارک های والانس   بدست می اید اما در حالت اختلالی   و x های کوچک سهم گلوئون غالب است وآنتروپی از تابع توزیع گلوئون بدست می آید. آنتروپی را در دو مرتبه ی صفرم[1] و اول[2] اختلالی بدست می آوریم. مشاهده می کنیم هرچه Q2   بیشتر می شود آنتروپی بیشتر می شود. سپس در چند Q2   خاص انتروپی های بدست آمده را با داده های آزمایشگاهی مقایسه کرده و مشاهده می کنیم که آنتروپی بدست آمده با داده های آزمایشگاهی در تطابق خوبی هستند. 1 Leading order 2 Next-to-Leading Order

   جو یا اتمسفر زمین، پوشش گازی پویا و پیچیده­ای است که زندگی در کره زمین به آن وابسته است. با ورود حجم زیادی از آلاینده­های گازی و ذره­ای به جو زمین، هوا آلوده می­شود که کاهش کیفیت هوا برای انسان و سایر موجودات زنده زیانبار است. در جهان میلیون­ها نفر جان خود را به علت آلودگی هوا از دست می­دهند که 90 درصد آنان در کشورهای توسعه یافته هستند. با توجه به اینکه خطرات شدید آلاینده‌‌ها برای همه انسان­ها جدی است اما آسیب­پذیری برخی افراد در برابر آلودگی هوا بسیار بیشتر از دیگران است. آلاینده‌های هوا امروزه به یک مسئله‌ی بسیار مهم جهانی تبدیل شده است چون ارتباط نزدیک با سلامت انسان و پویایی محیط‌زیست دارند. یکی از آلاینده‌های مهمی که باید به طور خاص مورد توجه قرار گیرد ذرات معلق جوی یا آلاینده­های ذره­ای است که ویژگی‌های فیزیکی آن­ها مانند غلظت و اندازه‌ی آن­ها باید مورد توجه قرار گیرد. در این تحقیق غلظت میانگین ذرات ریز و درشت موجود در هوا در شرایط مختلف جوی و در ماه­ها و فصل­های متفاوت در بازه­ی زمانی 1400-1395 بررسی شده است. همچنین اثر پارامترهای هواشناسی مانند دما، دید افقی، سرعت باد، بارش و منحنی تغییرات ماهانه و نمودار تغییرات فصلی هر کدام از پارامترهای هواشناسی و غلظت میانگین ذرات ریز (PM2.5) یعنی ذرات معلق با قطر آیرودینامیکی کمتر از 5/2 میکرومتر و ذرات درشت (PM10) یعنی ذرات معلق با قطر آیرودینامیکی کمتر از 10 میکرومتر مورد تجزیه و تحلیل قرار گرفته است که با بدست آوردن ضریب همبستگی پیرسون میزان تاثیر و جهت رابطه بین پارامترهای هواشناسی و غلظت ذرات حاصل شد. بالاترین غلظت ذرات (PM10) در فصل تابستان و کمترین مقدار غلظت آن­ها در فصل زمستان مشاهده شده است. همچنین بالاترین مقدار غلظت ذرات (PM2.5) در فصل بهار و کمترین مقدار غلظت آن­ها در فصل زمستان مشاهده شده است. نتایج تحلیل همبستگی پارامترهای هواشناسی و ذرات معلق نشان داد که قوی­ترین همبستگی PM10 با پارامتر دما رابطه­ای مستقیم و سپس با بارش رابطه معکوس دارد همچنین قوی­ترین همبستگی PM2.5 با پارامتر سرعت باد است که رابطه­ای مستقیم دارد.

پتانسیل برهمکنش کل به صورت مجموع پتانسیل کولنی و پتانسیل هستهای در نظر گرفته میشود. ارتفاع و مکان های سد همجوشی و همچنین انحنای سد شکافت بررسی شده است. پس ازمحاسبه ارتفاع و شعاع سد همجوشی، فرمول بندی برای این کمیت ها ارائه میشود که وابستگی آنها به عدد جرمی و عدد اتمی پرتابه و هدف را نشان خواهد داد. با استفاده از این فرمول بندیها، سطح مقطع همجوشی را برای 38S+181Ta،32S+181Ta, 38S+208Pbو16O+208Pb محاسبه کرده و با نتایج تجربی مقایسه کرده ایم.

این مطالعه با هدف بررسی غلظت گرد و غبار در جو و واداشت تابشی هواویز­هاانجام گرفته است. برای این منظور دو رویداد طوفان گرد و غبار رخ داده در 12 الی 14آوریل سال 2011 (23 الی 25 فروردین سال 1390) و 16 الی 18 ژوئن 2016 (27 الی 30خرداد 1395) با بررسی داده­های دید افقی 18 ایستگاه همدیدی در سه استان کردستان،کرمانشاه و ایلام واقع در غرب کشور ایران انتخاب شده است. برای انجام محاسبات وشبیه سازی­ها از مدل عددی WRF-Chem و طرحواره GOCART استفاده شده است. برای شرایط آغازین و شرایط مرزی در این شبیهسازی، از داده­های باز تحلیل GFS مراکز ملیپیش بینی محیطی (NCEP) استفاده گردیده است. مدل تحت دو شرایط با درنظر گرفتن اثر گرد وغبار بر تابش و بدون در نظر گرفتن این اثر اجرا شده است. برای ارزیابی نتایج حاصلاز مدل، داده­های دید افقی گزارش شده از چهار ایستگاه از سازمان هواشناسی کشور، باغلظت شبیه سازی شده توسط مدل مقایسه شده و همچنین غلظت                                       اندازه­گیریشده در سازمان محیط زیست کرمانشاه با غلظت گرد و غبار شبیه سازی شده توسط مدلمقایسه شده است. نتایج نشان می­دهد کهاین مدل در شبیه سازی طوفان­های گرد و غبار دارای عملکرد قابل قبولی است. نتایجحاصل از شبیه سازی با مدل WRF-Chem در دوحالت مدل سازی حاکی از آن است که ذرات گرد و غبار با جذب و پخش تابش سبب کاهش تابشموج کوتاه و کاهش شار گرمای محسوس و نهان در سطح زمین در مناطق تحت تاثیر گرد وغبار شده است. از دیگر اثرات این ذرات، افزایش تابش موج بلند در سطح زمین و کاهشتابش زمین تاب در بخش فوقانی جو است.  

سطح مقطع غیر انحصاری باریون های ?±   در آزمایش های ALEPH وopal و DELPHI اندازه گیری شده است. در این ‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍بایان نامه با استفاده از این سطح مقطع ها توابع ترکش این باریون ها را از طریق برازش با داده های تجربی تعیین شده است.‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍‍

  در این پایان نامه تولید مزونهای   و   در نابودی الکترون-پوزیترون و در   قطب Z0   مطالعه شده است. لذا در ابتدا با استفاده از pQCD توابع ترکش پاد کوارک   به مزونهای   و   در اولین مرتبه ی اختلال محاسبه شده است. سپس نسبتهای انشعاب   و   و حالتهای با قطبش طولی و عرضی آن   را محاسبه شده است.   همچنین آهنگ های واپاشی   به مزونهای     و     یعنی     و   و حالتهای با قطبش طولی و عرضی آن را محاسبه کرده ایم علاوه براینها سطح مقطع تولید این مزونها حول قطب   ودر آزمایش DEPHI محاسبه کرده ایم.

روش ژئومغناطیس یکی از روش های پرکاربرد در ژئوفیزیک است که از میدان مغناطیسی جهت تشخیص ساختارهای زیر سطح زمین بهره می برد. داده های به دست آمده از انواع روش های ژئوفیزیکی اغلب همراه با نوفه می باشند و معمولا از قدرت کافی برخوردار نیستند. بنابراین ژئوفیزیکدانان از ابزارهای مختلفی به نام صافی ها   استفاده می کنند تا داده ها را تقویت و نوفه ها را تا حد مطلوبی تضعیف نمایند. یکی از این صافی ها، صافی ادامه فروسو است که داده های به دست آمده در سطح زمین را به عمقی در زیر زمین انتقال داده تا کار تفسیر با سهولت صورت گیرد. اما صافی ادامه فروسو خود به تنهایی با مشکل عدم دقت کافی و پایداری همراه است که برای رفع این مشکل از تقریب های مختلف استفاده می شود. ما در این پایان نامه از چهار تقریب مختلف سری تیلور، تقریب چبیشف، تقریب پاد و تقریب چبیشف – پاد استفاده نموده و سپس نتایج را با یکدیگر مقایسه کرده ایم. بدین منظور در حوزه بسامد، صافی ها با تقریب های متفاوت را بر روی یک کره گرانشی و یک منشور مغناطیسی اعمال می کنیم سپس به مقایسه آن ها می پردازیم تا مطلوب ترین صافی با تقریب مناسب را بیابیم سپس این صافی مطلوب را بر روی داده های مغناطیسی طبیعی به دست آمده از ناحیه طبس اعمال می کنیم. پس از مقایسه نتایج به دست آمده از اعمال صافی با تقریب های گوناگون بر روی داده های مصنوعی به این نتیجه دست یافتیم که تقریب های سری تیلور (حالت کلاسیک) و تقریب چبیشف از دقت کافی برخودار نبوده و به نوفه حساس می باشند اما تقریب های پاد و چبیشف – پاد از دقت کافی برخوردار می باشند که در این بین تقریب چبیشف – پاد به نوفه حساس نمی باشد که می تواند آن را بهترین تقریب برای صافی ادامه فروسو دانست.

در این پایان نامه، تابش های باردار به دو دسته تقسیم می شود.گروه اول الکترون و پوزیترون و گروه دوم ذرات سنگین مانند ذرات آلفا،پروتون، میون و سایر هسته های سنگین را دربرمی گیرد.برای محاسبه توان توقف پروتون و آلفا از رابطه بته بلاخ استفاده می شود.میزان اتلاف انرژی پروتون وآلفارا در ماهیچه،استخوان وبافت نرم با استفاده از نرم افزار میپل محاسبه کرده ونتایج آن را با استفاده از نرم افزار اوریجین در نمودارها نشان داده شده است.توان توقف پروتون و آلفا را در آب و طلا بدون تصحیح وبا درنظر گرفتن تصحیح اثر چگالی محاسبه شده است.اثر چگالی در انرژی های بالا، باعث کاهش میزان توان توقف می شود.توان توقف پروتون و آلفا را در آلومینیوم بدون تصحیح و بادر نظر گرفتن تصحیحات اثر چگالی، بارکاس و بلاخ نیز انجام داده شده است.بررسی ها نشان می دهد که توان توقف با تصحیح اثر بارکاس و بلاخ در انرژی های پایین کاهش می یابد. 

  در این پایان نامه ، تابشهای باردار به دو دسته تقسیم می­شود .گروه اول   الکترون وپوزیترون وگروه دوم   ذرات سنگین­تر از الکترون مانند ذرات آلفا، پروتون و میون وسایر هسته­های سنگین را در بر می­گیرند . برای محاسبه توان توقف   الکترون ومیون   از رابطه بته- بلاخ استفاده می­شود،   این رابطه برای ذرات سبک وسنگین متفاوت است .میزان اتلاف انرژی الکترون با جمع اتلاف انرژی   ناشی از برخورد با الکترون­های محیط انتشار   و اتلاف انرژی ناشی از تابش حاصل می­شود که با استفاده از نرم­افزار میپل محاسبه شده ونتایج آن با استفاده از نرم­افزار اوریجین در نمودار نشان داده می­شود . وبرای میون نیز   در آب و بافت نرم وماهیچه با وبدون   در نظر گرفتن اثر چگالی   تکرار شده است . ونتایج نشان می­دهند که   توان توقف تابشی در انرژی­های بالا وارد می­شوند و در انرژی­های پایین تاثیر کمی دارند.و   اثر چگالی   در انرژی­های بالا ،باعث کاهش میزان توان توقف می­شود.     

  امروزه آلودگی هوا به یکیاز دغدغه های جدی بشر تبدیل شده و بیش از پیش نظر محققین و صاحبان این علم رامتوجه خود ساخته است، چراکه این معذل به طور مستقیم با سلامتی انسان مرتبط بوده وآن را تحت تاثیر قرار می دهد. می دانیم که ذرات معلق محدوده ی وسیعی از اندازه و منبعهای متفاوتی را دارا هستند. در این تحقیق از سیستم اندازه گیری ذرات معلق اس ام پیاس برای بررسی توزیع اندازه ی ذرات در محیط های گوناگون   استفاده شده است

Investigate of the weak contribution of nucleon structure functions 

  در این پایان نامه ابتدا با بررسی پراکندگی الکترون –پروتون و با استفاده از فرمول روزنبلوت عامل های شکل الکتریکی و مغناطیسی پروتون رامحاسبه نمودیم. مشاهده شد که با افزایش مقدار تکانه انتقال یافته ،عامل های شکل پروتون کاهش می یابد که موافق با نتایج آزمایشگاهی است .سپس عامل های شکل نوترون را با استفاده از پراکندگی الاستیک الکترون- دوترون و پراکندگی الکترون –هلیوم 3 تعیین نمودیم.نتایج به دست آمده نشان داد که عامل شکل الکتریکی نوترون تقریبا برابر صفر است اما عامل شکل مغناطیسی با عامل شکل دو قطبی سازگار است .همچنین با توجه به عامل های شکل محاسبه شده نوترون نتیجه گرفتیم   که   در انرژی های زیاد ساختار نوترون تحت تاثیر اثرات هسته ای قرار می گیرد.       کلید واژه ها:پراکندگی،سطح مقطع ،عامل های شکل

  در این پایان نامه یکی از مدهای واپاشی عناصر فوق سنگین که همان واپاشی خودبه خودی است را مورد بررسی قرار می دهیم. مروری بر تئوری های مختلف در مورد این واپاشی ارائه شده است. برخی ویژگی های این عناصر مانند سد شکافت، انرژی جنبشی پاره های شکافت، و نیمه عمر شکافت خودبه خودی تجزیه و تحلیل خواهیم شد. همچنین نتایج تئوری کمیت های مختلف را با نتایج تجربی مقایسه می کنیم.

سطح مقطع همجوشی را برای برخورد یون‌های سنگین مطالعه کرده‌ایم. پتانسیل پراکندگی را به‌صورت مجموع پتانسیل مجاورت و کولمبی محاسبه کرده‌ایم. برای دو حالت کروی و تغییر شکل یافته هسته‌های پرتابه و هدف سطح مقطع همجوشی را به‌دست آورده و با نتایج تجربی مقایسه کرده‌ایم. محاسبات برای سیستم‌های   ،   ،   ،   و   در انرژی‌های بالا و پایین سد همجوشی انجام شده است. با در نظر گرفتن پارامتر تغییر شکل برای هسته‌ها همخوانی بین نتایج تئوری و تجربی به‌خصوص در انرژی‌های زیر سد بهتر می‌شود.

  در این پایان نامه، همجوشی هسته ایاز طریق کاتالیزور میونی در سیستم های جامد D-T   (دوتریوم– تریتیوم)، H-D-T   (هیدروژن- دوتریوم-تریتیوم) و محیط سه لایه ای HT-D2-DT   موردبررسی قرار گرفته است. اتم های هلیوم میونی در این محیط ها بررسی شده است. با حلمعادلات سینماتیک نقطه ای، بازده همجوشی، ضریب چسبندگی کل و آهنگ چرخه را برای همهسیستم ها محاسبه نموده و با نتایج آزمایشگاهی مقایسه نمودیم.   نشانداده شد که بهره ی همجوشی در سیستم سه لایه ای جامد کاهش می یابد. همچنین نتایجنشان دادند که در نظر گرفتن اثر همجوشی هلیوم در چرخه باعث کاهش بازده در سیستم هامی شود.   

با استفاده از مدل قطره مایع موثر تابش پروتون و واپاشی آلفا را برای تعدادی از هسته‌های دارای کمبود نوترون مطالعه کرده‌ایم. برای این هسته‌ها نیمه‌عمرهای تجربی این دو واپاشی در دسترس می‌باشند. هدف از این پایان‌نامه محاسبه نیمه‌عمرهای این دو واپاشی براساس مدل قطره مایع موثر و بررسی رقابت بین آن‌هاست. برای برخی از ایزوتوپ‌های Ir و Au، تغییرات نیمه‌عمرهای این دو واپاشی برحسب عدد نوترونی رسم شده است. همچنین برای واپاشی پروتون تغییرات نیمه‌عمر کاهش‌یافته با پارامتر کولنی را به‌دست آورده‌ایم. لگاریتم نیمه‌عمر کاهش‌یافته با این پارامتر رابطه خطی دارد. نتایج به‌دست آمده از این مدل نشان می‌دهد که توافق خوبی بین نتایج تجربی و تئوری برای نیمه‌عمر واپاشی پروتون و واپاشی آلفا وجود دارد. همچنین مد واپاشی غالب پیش‌بینی‌شده توسط این مدل در توافق کامل با نتایج تجربی است.

در این رساله خواص الکترونی و ترابری نانو لوله کربنی با پیچش زیگزاگ وآرمچیر مورد مطالعه قرار می گیرد . به طور خاص هدایت الکتریکی و حرارتی این ساختار و نحوه تغییرات دمایی آن مورد بررسی قرار می گیرد. با در نظر گرفتن یک مدل هامیلتونی تنگ بست و با بهره گیری از رهیافت تابع گرین به تحلیل چگالی حالات وتابع توزیع طیفی می پردازیم . سپس بر اساس نظریه پاسخ خطی کوبو که هدایت الکتریکی و حرارتی را بر حسب تابع هم بستگی جریان-جریان بیان میکند به مطالعه خواص ترابری نانو لوله های کربنی می پردازیم . آثار قطر نانو لوله و نحوه پیچش آن روی رفتار دمایی هدایت الکتریکی و گرمایی مورد تحلیل قرار می گیرد . هم چنین اثرات تزریق الکترون و اختلاف انرژی اتم های درون سلول واحد روی این خواص ترابری مطالعه می شود. به علاوه در یک دمای ثابت نحوه تغییرات هدایت گرمایی و الکتریکی بر حسب میزان تزریق الکترون مورد تحلیل قرار می گیرد.‎‎نتایج نشان می دهد افزایش قطر باعث افزایش ‎‎هدایت الکتریکی و حرارتی میشود‏‏، و ‎‎افزایش تغییر انرژی درون جایگاهی باعث کاهش ‎‎هدایت الکتریکی و حرارتی نانو لوله ها شده است.

  تاثیر رشته کوه زاگرس بر طوفان گردوغبار

ابر تقارن 

تولید کوارکونیوم  

 در این پایان نامه ضمن بررسی ساختار هسته، و بررسی پتانسیل های هسته ای و برهم کنش نوکلئون-نوکلئون، برای حل معادله شرودینگر برای پتانسیل وودز-ساکسون در حضور برهم کنش اسپین-مدار از یک روش برای حل معادلات دیفرانسیل درجه دوم به نام روش نیکی فورو-اوراو استفاده شده است. با استفاده از این روش معادله شرودینگر برای پتانسیل وودز-ساکسون در حضور برهم کنش اسپین-مدار حل شده و سپس نمودارهای مربوط ترسیم شده است و همچنین مقادیر بدست آمده با مقادیر تجربی مورد مقایسه قرار گرفته است.

در این پایان‌نامه، همجوشی از طریق کاتالیزور میونی مورد مطالعه قرار گرفته است. بازده کاتالیزور میونی، آهنگ چرخه، ضریب چسبندگی کل و بازده نوترون برای سیستم‌های دوگانه D-T و سه‌گانه H-D-T محاسبه شده و اثر ناخالصی هلیوم   در سیستم دوگانه D-T مورد بررسی قرار گرفت. نتایج نشان می‌دهند سیستم D-T در شرایطی که غلظت دوتریوم و تریتیوم در محیط برابر باشد بیشترین بازده را دارد و ناخالصی‌های هلیوم تنها در صورتی که غلظت تریتیوم خیلی کم باشد می‌تواند موجب افزایش بازده گردد و در غلظت‌های بالای تریتیوم، سبب کاهش بازده می‌گردد. بررسی نتایج نشان می‌دهند سیستم H-D-T با غلظت هیدروژن بالا دارای بازده کمتری است و درواقع افزودن هیدروژن به سیستم دوتریوم-تریتیوم باعث کاهش بازده می‌گردد.

در واکنش های همجوشی شکافت یون های سنگین کمیت ها مختلفی را می توان اندازه گیری کرد. یکی از این کمیت ها توزیع جرم پاره های شکافت است. واریانس یا انحراف معیار این توزیع، کمیت مهمی است که به شکل تجربی و تئوری مورد بررسی قرار می گیرد. دو مدل که برای بررسی این توزیع از آنها استفاده می شود مدل نقطه بحرانی و مدل نقطه جدایی می باشند. در کار حاضر با استفاده از این دو مدل انحراف معیار توزیع جرم پاره های شکافت را برای تعدادی از واکنش ها محاسبه کرده و با نتایج تجربی مقایسه کرده ایم. مدل نقطه بحرانی همخوانی بهتری با نتایج تجربی دارد.

 در این پایان نامه به بررسی نسخه­های مختلف پتانسیل مجاورت و محاسبه نیمه­عمر خوشه­های سنگین، واپاشی خوشه­ای با استفاده از نسخه­های مختلف این پتانسیل می­پردازیم. که برای محاسبه نیمه عمر خوشه­های سنگین می­توان از مدل قطره مایع، مدل DFM و غیره، استفاده کرد. در کار حاضر از مدل پتانسیل مجاورت استفاده شده و با استفاده از این مدل ابتدا پتانسیل هسته­ای و پتانسیل کل را بدست آورده­  hy;ایم و با استفاده از آن نیمه عمر خوشه را محاسبه نموده­ایم. نتایج بدست آمده با نتایج آزمایشگاهی و مدل قطره مایع مقایسه شده است و نتایج بدست آمده، کارایی خوب این پتانسیل را در پیش­بینی نیمه­عمر خوشه­های سنگین نشان می­دهد.  

با فرض اینکه هسته مادر و پاره دوم ثابت باشند ، ایزوبارهای پاره های   و   را استخراج کرده و در ادامه خواهیم دید که برای هر فرم کلی واکنش، بطور میانگین 80 واکنش خاص را می توان نوشت؛ به این معنی که بطور میانگین با بررسی 9680 واکنش خاص روبروایم . در گام بعدی با لحاظ کردن پایستگی عدد جرمی و عدد اتمی برای هر ترکیب خاص ملاحظه شد که بطور میانگین 5 واکنش به ازای هر حالت کلی به جای می ماند که پایستگی عدد اتمی و عدد جرمی را احراز می کند؛ در این حالت نیز 9680 واکنش به طور میانگین به 605 واکنش خاص تخفیف پیدا می کند . در بررسی هر کدام از این 605 واکنش از لحاظ   دیدیم که برای هر حالت کلی به جز در یک مورد که (112 =   )   تنها یک ترکیب از میانگین پنج ترکیب دارای بیشترین   واکنش می باشد. پس بصورت جذابی شاهد نزول 605 واکنش به 122 واکنش هستیم. با بررسی   و   برای هر کدام از این 122 ترکیب خاص ، در پایان یک ترکیب خاص را برای هرکدام از حالتهای کروی و تغییر شکل یافته درآرایش خطی ، بعنوان محتمل ترین ترکیب[1] معرفی می کنیم . 

  در این بحث نیمه عمر واپاشی آلفا از هسته های فوق سنگین با بکارگیری مدل شکافت متحد (UFM) و فرمول تحلیلی رویر مورد بررسی قرار می گیرد. این دو روش ابزار مفیدی برای بررسی واپاشی آلفا می باشند که با داده های تجربی توافق خوبی را نشان می دهند. یک فرمول اصلاح شده بر پایه فرمول اسویاتیسکی برای تعیین نیمه عمر شکافت خود به خود پیشنهاد شده است. نیمه عمر شکافت خود به خود برای هسته های سنگین و فوق سنگین در ناحیه ای از هسته های Th   تا   Fl   محاسبه می شود. داده های تجربی با نتایج بدست آمده توسط فرمول اصلاح شده اسویاتیسکی توافق خوبی دارند. هدف ما بررسی رقابت بین واپاشی آلفا و شکافت خود به خود، تجزیه و تحلیل جزئیات و پیش بینی مدل واپاشی برای برخی از هسته های ناشناخته است.

همجوشی هسته ای از طریق کاتالیزور   میونی یکی   از روش های انجام   همجوشی برای تولید   انرژی است. این روش به دلیل انجام شدن در دمای محیط و عدم تولید پسماند های رادیواکتیو مضر، در سال های اخیر مورد توجه قرار گرفته است. در این پایان نامه ما با استفاده از روش برنامه نویسی فرترن به حل معادلات دینامیکی پرداختیم و بازده کاتالیزور میونی را برای سیستم های D-T و H-D-Tدر شرایط جامد و مایع محاسبه نموده ایم و شرایط بهینه برای انجام همجوشی را   به دست آورده ایم. هم چنین   مشاهده کردیم که با افزایش   غلظت تریتیم، بازده کاتالیزور میونی در سیستم   H-D-T افزایش می یابد، در حالیکه در سیستم D-Tیک قله در نمودار دیده می شود. اما با افزایش چگالی   محیط، بازده در هر دو   سیستم افزایش می یابد. هم چنین آهنگ   چرخه ی میون، طیف زمانی نوترون های حاصل از   همجوشی و ضریب چسبندگی موثر سیستم ها را نیز محاسبه نموده ایم. در انتها نیز اثر اسپین بر بازده همجوشی کاتالیزور میونی بررسی کرده ایم و مشاهده کردیم که با وارد کردن اسپین در معادلات دینامیکی، بازده همجوشی اندکی کاهش می یابد.

در این پایان­نامه ابتدا در مورد پراکندگی ناکشسان ژرف صحبت کرده و به مدل پارتونی می­پردازیم. به صورت خلاصه سه مدل هسته­ای و اثرات موثر بر تغییرات توابع ساختار پارتونی در هسته بررسی می­شود. سپس به معادله­ی اساسی تحولات توابع توزیع پارتونی، یعنی معادله­ی ، و نحوه­ی حل آن می­رسیم. در اینجا معادله­ی مذکور را در تقریب   حل میکنیم. در نهایت به کمک یک ضریب وزنی توابع توزیع پارتونی هسته را از توابع توزیع پارتونی نوکلئون منفرد( مربوط به اندازه­گیری­های تجربی) به دست می­آوریم. نتیجه­ی بررسی توابع توزیع هسته­ای نشان دهنده­ای اثرات هسته­ای همچون: اثرات سایه­ای در ­های پایین،   و پاد سایه در ­های بالا می­باشد.